《材料力学》第七章课件.ppt
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1、t课件,1,第七章 应力和应变分析 强度理论,t课件,2,基本要求: 1.熟悉应力状态的概念; 2.掌握用解析法和图解法计算二向应力状态下斜截面的应力、主应力及最大最小切应力; 3.了解三向应力状态,会计算最大切应力; 4.了解广义胡克定律; 5.会应用四种强度理论进行复杂应力状态下构件的强度计算。重点: 1.解析法和图解法计算二向应力状态下斜截面的应力、主应力;2.四种强度理论及其应用。难点:1.应力状态的概念;2.解析法和图解法;3.强度理论的讨论。 课时: 8学时,t课件,3,7.1 应力状态概述7.2 二向和三向应力状态的实例7.3 二向应力状态分析解析法7.4 二向应力状态分析一图解
2、法7.5 三向应力状态7.8 广义胡克定律7.9 复杂应力状态的应变能密度7.1O 强度理论概述7.11 四种常用强度理论,第十八章 应力状态理论和强度理论,t课件,4,7.1 应力状态概述,一、一点处的应力状态二、原始单元体三、主单元体、主应力,t课件,5,一、一点处的应力状态,在前面讨论扭转和弯曲时,我们知道,应力在横截面上各点的分布是不相同的。因此我们有必要研究其上每一点的情况。 通过受力构件内一点的应力随着所取截面方位的不同而变化。所以有必要研究过一点的所有截面上的应力情况。,t课件,6,等直杆拉伸时,设轴向拉力为P,轴横截面的面积为A。,K-K面的正应力和切应力:,构件受力时,通过构
3、件内任一点所作截面上的应力,随着截面的方位改变而改变。因此,为了解决构件的强度问题我们必须研究杆件受力后,通过某点不同方位截面的应力变化规律。我们称,构件受力后,通过其内某一点的各截面的在该点处的应力情况称为该点处的应力状态。,横截面B-B上的应力为:,t课件,7,1. 判断受力构件上哪一点、沿哪个方向的应力最大?哪个点、哪个方向最危险?从而解决构件在复杂应力状态下的强度计算提供条件,解决其强度问题。,2.解释变形构件的变形现象和破坏原因。,3.在弹性力学、塑性力学和断裂力学等学科的研究中都要广泛用到应力状态理论。,要研究一点的应力状态,通常要围绕该点截取微小正六面体单元体。,为什么要研究一点
4、的应力状态?,t课件,8,二、原始单元体,如在M点周围按图(c)的方式截取单元体,使其和纸面垂直的四个侧面既不与杆件轴线平行,又不与轴线垂直,均为杆件的斜截面,则四个侧面上既有正应力,又有切应力。,原始单元体是指其各侧面上的应力均已知的单元体。,原始单元体,以直杆拉伸为例,围绕M点取一单元体,则其应力如图(a)、(b),任一单元体,t课件,9,又如矩形截面悬臂梁,在梁上边缘A、B、C点处截取单元体,其原始单元体如图:,应该指出: 1.认为单元体各面上的应力均匀分布; 2.认为单元体平行面上应力的大小和性质都是一样的,任意一对平行侧面上的应力代表着通过所研究的点与侧面平行的面上的应力。 3.单元
5、体处于平衡状态。借助于截面法和静力平衡条件,可求出单元体任何斜截面上的应力,从而确定点的应力状态,这是研究一点处应力状态的基本方法。,t课件,10,三、主单元体、主应力,三个主应力皆不为零时,称三向应力状态或空间应力状态 ;三个主应力中有二个不为零,称二向应力状态或平面应力状态 ;三个主应力中只有一个不为零,称单向应力状态。 单向应力状态称为简单应力状态,二向应力状态和三向应力状态统称为复杂应力状态。,有些情况,单元体上的各侧面都无切应力,像这种切应力等于零的面称为主平面。主平面上的正应力称为主应力。主平面的法线方向称为主方向。三对相互垂直的面都是主平面的单元体称为主单元体。,通过受力构件的任
6、意点皆可找到三个相互垂直的主平面,因而每一点都有三个主应力。通常用1、2、3代表该点的三个主应力,并以1代表代数值最大的主应力,3代表代数值最小的主应力,即123。,t课件,11,7.2 二向和三向应力状态的实例,一、二向应力状态的实例,研究锅炉或其他圆筒形容器(薄壁圆筒)的应力状态。若封闭薄壁圆筒所受内压力为p,则沿圆筒轴线作用于筒底的总压力为F,(1)用横截面截取圆筒右部分为研究对象,F力作用下,计算横截面上应力,属于轴向拉伸问题。,(2)用相距为l的两个横截面和包含直径的纵向平面,从圆筒中截取一部分(图7.2c)。若在筒壁的纵向截面上应力为”,则内力为,t课件,12,微分面积,上,压力为
7、,在y方向的投影为,积分求出上述投影总和为,作用的截面就是直杆轴向拉伸的横截面,没有切应力。又因内压力是轴对称载荷,所以在”作用的纵向截面上也没有切应力。在单元体ABCD的第三个方向上,有作用于内壁的内压力p和作用于外壁的大气压力,它们都远小于和”,可以认为等于零,这样,”和皆为主应力。该状态为二向应力状态。,由平衡方程Fy=0,得,截出部分在纵向平面上的投影面积lD与p的乘积等于内压力的合力。,t课件,13,二、三向应力状态的实例,在滚珠与外圈的接触面上,有接触应力3。由于3的作用,单元体将向周围膨胀,于是引起周围材料对它的约束应力2和1。所取单元体的三个相互垂直的面皆为主平面,且三个主应力
8、皆不等于零,于是得到三向应力状态。,在滚珠轴承中,接触点A处(图7.3a),以垂直和平行于压力F的平面截取单元体,如图7.3b所示。,与此相似,桥式起重机大梁两端的滚动轮与轨道的接触处,火车车轮与钢轨的接触处,也都是三向应力状态。,t课件,14,例7.1 由Q235钢制成的蒸汽锅炉。壁厚=10mm,内径D=1m(图7.2)。蒸汽压力p=3MPa。试计算锅炉壁内任意点处的三个主应力。,按照关于主应力记号的规定,,解:由公式(7.1)和(7.2),得,t课件,15,例7.2 圆球形容器(图7.4a)的壁厚为,内径为D,内压为p。试求容器壁内的应力。,容器截面上的内力为,由平衡方程,由容器的对称性,
9、包含直径的任意截面上皆无切应力,且正应力都等于由上式算出的(图74c)。与相比,如再省略半径方向的应力,三个主应力将是,这也是一个二向应力状态。,解:用包含直径的平面把容器分成两个半球,其一如图7.4b所示。半球上内压力的合力F,t课件,16,7.3 二向应力状态分析解析法,xy,x,研究应力状态的方法有解析法和图解法两种。本节用解析法讨论二向应力状态下,在已知原始单元体后,如何确定过该点的其它任一截面上的应力,并确定主应力和主平面。,设一原始单元体如图示,其上作用着已知的应力,x面上的正应力和切应力x 和xy,y面上的正应力和切应力y 和yx(yx-xy)。,应力的符号规定为: 正应力以拉应
10、力为正、压应力为负;切应力对单元体内任意点的矩顺时针转向时为正;反之为负。,t课件,17,设x 、y、xy和yx已知,取任意斜截面ef的方位角0,用截面法求ef面上的正应力和切应力。,一、斜截面上的应力,1.假想沿截面ef把单元体分成二部分,研究三棱柱aef部分的平衡。设ef面的面积为dA,则af面和ae面的面积应分别是dAsin和dAcos。,2列平衡方程:,t课件,18,3.根据切应力互等定理,xyyx得:,4.利用三角关系,简化上列二个平衡方程,最后得:,可以求出方位角为任意值的斜截面ef上的应力。,t课件,19,互相垂直的截面上正应力之和为一常数,切应力大小相等、方向相反。,现在我们来
11、看一下两个互相垂直截面上应力的关系。,令900,t课件,20,二、主应力,计算出的max和min与0,按123排序,在切应力等于零的平面上,正应力为最大值或最小值。,求主应力max和min。并确定主平面的位置。,满足上式的0值必有两个0和0,它们相差900,确定两个互相垂直的平面,其中一个是最大正应力所在平面,另一个是最小正应力所在的平面。求得最大及最小的正应力为:,此时= 0,若=0时,,t课件,21, 0和0中必有一个的绝对值小于/4,为了判断max和min与0和0的对应关系,由对0求二阶导数,可得出:,t课件,22,若=1时,能使导数,由此得:,可以解出两个角度1,它们相差900,从而确
12、定两个相互垂直的平面,分别作用着最大和最小切应力。,即最大和最小切应力所在平面与主平面的的夹角为450。,三、最大和最小切应力,求得切应力的最大和最小值是:,比较0和1:,t课件,23,例7.3 单元体的应力状态如图7.6所示。试求主应力并确定主平面的方位。,解:按应力的符号规则 ,选定x=25 MPa,y=75MPa,xy=40Mpa,,20=38.66或218.66 00=19.33或109.330,xy,0=19.330对应max所在一主平面,139MPa,20,389MPa,t课件,24,例7.4 讨论圆轴扭转时的应力状态,并分析铸铁试件受扭时的破坏现象。,在圆轴的最外层M点,取出单元
13、体ABCD,单元体各面上的应力如图所示。这时,x=y=0,xy=,此时为纯剪切应力状态。,所以 20=-900或-2700 ,0=-450或-1350,解 圆轴扭转时,在横截面的边缘处切应力最大,即为:,代人公式得:,xy,0=-450对应max,0=1350对应min。 1max,20,3min,圆截面铸铁试件扭转时,表面各点max所在的主平面联成倾角为450的螺旋面,由于铸铁抗拉强度较低,试件将沿这一螺旋面因拉伸而发生断裂破坏。,t课件,25,x.y0=27.50对应max所在一主平面,0= -62.5 0对应min所在的主平面。,例7.5 已知:一横力弯曲下的梁,-70MPa,50Mpa
14、求:主应力及主平面的方位,讨论同一横截面上其它点处的应力状态。,解 x=0,y= 70MPa ,xy=-50Mpa,0= -62.50或27.50,126MPa,20,396MPa,其它点处的应力状态都可用相同方法进行分析。,t课件,26,二向应力分析解析法的步骤:,1.求原始单元体。求出x、 y 、 xy;2.代入公式求斜截面上的应力和 ;3.求主应力: 代入公式求max和min , 排序确定1、2和3 , 求tg20确定主平面对应关系;4.求最大最小切应力:代入公式求max和min 。,t课件,27,一、应力圆,和均随参考变量变化,这说明和之间存在一定的函数关系。,平方并相加,圆的方程,该
15、圆上任意点的纵横坐标分别代表单元体相应截面上的切应力和正应力,这个圆称为应力圆或莫尔圆。,7.4 二向应力状态分析一图解法,t课件,28,应力圆的作法:,点D的坐标为(x,xy),表示x面上应力情况;,4.连接DD交x轴于C点,以C点为圆心,CD为半径画圆,即为应力圆。,2. 量取,1.画出O直角坐标系,选取适当的比例尺;,3.量取,点D的坐标为(y,yx),表示y面上应力情况;,检验:,t课件,29,t课件,30,求与x轴成角的ef面上的应力。可从应力圆上D点起,逆时针方向沿圆转2( )到E点,则E点的坐标 就代表ef面上的应力。,二、斜截面上的应力,t课件,31,结论: 1.应力圆上任一点
16、代表着单元体上某一截面的应力; 2.应力圆上两点沿圆弧所对的圆心角是单元体上这两点所对应的两截面夹角的2倍,且转向相同。 3画应力圆的步骤:确定两点的坐标,如以x、y面为法线平面的应力,D(x,xy),D(y,yx),以DD与横轴的交点C为圆心,以CD为半径画圆。,t课件,32,应力圆上A1及B1两点的横坐标代表主平面上的主应力,则有:,三、主应力,在应力圆上由A1到B1所对的圆心角为1800,在单元体中,1和2所在主平面的法线之间的夹角为900。,验证:,t课件,33,三、最大最小切应力,应力圆中G1和G2分别代表最大和最小切应力以及它们所在平面的方位角。,因为max和min的绝对值都等于应
17、力圆的半径,在应力圆上由A1到G1所对的圆心角为900,则在单元体中,主应力max所在主平面法线与max所在平面法线的夹角为450, min与min所在平面法线的夹角为-450。,验证:,t课件,34,1.用应力圆计算。,得D点,(2)求主应力大小。A1和B1两点的横坐标即为主应力1和3。1120MPa,20,310MPa,例7.6 图所示为从受力构件中截取的单元体的应力状态。求:主应力值和主平面位置。,解 用解析法和应力圆两种方法解此题。,(1)作O坐标系,选定适当比例尺.,得D点,连DD与横轴相交于C点,以C点为圆心,CD为半径,画应力圆。,(3)求主平面的方位。,t课件,35,(1)求主
18、应力。将x=80MPa、y=30MPa、xy=-60MPa代入公式,可得:,1120MPa,20,310MPa,得: 0=33.70 , 0=0-900=-56.30,的角度0=33.70对应max,,的角度0=-56.30对应min。,2用解析法计算。,(2)求主主平面的位置:,xy,,t课件,36,(4)求斜截面上的应力。从0点按顺时针方向转1200角,确定E点。量出E点的坐标(30,17)即为d-e面上的应力。,B1,补例7.1 用应力圆求单元体在斜截面d-e上的正应力及切应力。,解(1)作O坐标系,选定适当比例尺;,(2)画代表x轴为法线的平面应力的点O(0,0), 以y轴为法线的平面
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- 材料力学 第七 课件
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